丁基阻尼膠泥生產(chǎn)線_蚌埠佳德智能裝備科技有限公司http://bs16.bsjdl.com/sell/index.php?itemid=4728該振動(dòng)解表征的是一種振幅按指數(shù)規(guī)律衰減的簡(jiǎn)諧振動(dòng)，稱為衰減振動(dòng)(見(jiàn)上圖中 的位移-時(shí)間曲線所示)。 對(duì)于臨界阻尼體系，運(yùn)動(dòng)方程的解具有形式 其中A 和B 由初始條件所決定。該振動(dòng)解表征的是一種按指數(shù)規(guī)律衰減的非周期運(yùn)動(dòng)。 對(duì)于過(guò)阻尼體系，定義 則運(yùn)動(dòng)微分方程的通解可以寫(xiě)為: 其中A 和B 同樣取決于初始條件，cosh 和 sinh 為雙曲函數(shù)。該振動(dòng)解表征的是一種同樣按指數(shù)規(guī)律衰減的非周期蠕動(dòng)。從上面的位移-時(shí)間曲線圖中可以看出，過(guò)阻尼狀態(tài)比臨界阻尼狀態(tài)蠕動(dòng)衰減得更慢。 阻尼、阻尼系數(shù)、阻尼比阻尼(英語(yǔ):damping)是指任何振動(dòng)系統(tǒng)在振動(dòng)中，由于外界作用和/或系統(tǒng)本身固有的原因引起的振動(dòng)幅度逐漸下降的特性，以及此一特性的量化表征。 概述 除簡(jiǎn)單的力學(xué)振動(dòng)阻尼外，阻尼的具體形式還包括 電磁阻尼、介質(zhì)阻尼、結(jié)構(gòu)阻尼，等等。盡管科學(xué)界目前已經(jīng)提出了許多種阻尼的數(shù)學(xué)模型，但實(shí)際系統(tǒng)中阻尼的物理本質(zhì)仍極難確定。下面僅以力學(xué)上的粘性阻尼模型為例，作一簡(jiǎn)單的說(shuō)明。粘性阻尼可表示為以下式子: 其中F表示阻尼力，v 的常數(shù) 上述關(guān)系類比于電學(xué)中定義電阻的 歐姆定律。 在日常生活中阻尼的例子隨處可見(jiàn)，一陣大風(fēng)過(guò)后搖晃的樹(shù)會(huì)慢慢停下，用手撥一下吉他的弦后聲音會(huì)越來(lái)越小，等等。阻尼現(xiàn)象是自然界中為普遍的現(xiàn)象之一。 理想的彈簧阻尼器振子系統(tǒng)如右圖所示。http://bs16.bsjdl.com/sell/index.php?itemid=4728分析其受力分別有: x 為振子偏離平衡位置的位移): Fs = ? kx 假設(shè)振子不再受到其他外力的作用，于是可利用牛頓第二定律寫(xiě)出系統(tǒng)的振動(dòng)方程:其中a 為加速度。 [編輯] 運(yùn)動(dòng)微分方程 上面得到的系統(tǒng)振動(dòng)方程可寫(xiě)成如下形式，問(wèn)題歸結(jié)為求解位移x 關(guān)于時(shí)間t 函數(shù)的二階常微分方程: 將方程改寫(xiě)成下面的形式: 然后為求解以上的方程，定義兩個(gè)新參量: 之比。ζ = 1時(shí)，此時(shí)的陰尼系數(shù)稱為臨界阻尼系數(shù)Cr。 微分方程化為: 根據(jù)經(jīng)驗(yàn)，假設(shè)方程解的形式為 其中參數(shù)一般為復(fù)數(shù)。 解得γ為: [編輯] 系統(tǒng)行為 欠阻尼、臨界阻尼和過(guò)阻尼體系的典型位移-時(shí)間曲線 系統(tǒng)的行為由上小結(jié)定義的兩個(gè)參量——固有頻率ωn和阻尼比ζ——所決定。 特別地，上小節(jié)后關(guān)于γ的二次方程是具有一對(duì)互異實(shí)數(shù)根、一對(duì)重實(shí)數(shù)根還是一對(duì)共軛虛數(shù)根，決定了系統(tǒng)的定性行為。 臨界阻尼 當(dāng)ζ = 1時(shí)，的解為一對(duì)重實(shí)根，此時(shí)系統(tǒng)的阻尼形式稱為阻尼?，F(xiàn)實(shí)生活中，許多大樓內(nèi)房間或衛(wèi)生間的門(mén)上在裝備自動(dòng)關(guān)門(mén)的扭轉(zhuǎn)彈簧的同時(shí)，都相應(yīng)地裝有阻尼鉸鏈，使得門(mén)的阻尼接近臨界阻尼，這樣人們關(guān)門(mén)或門(mén)被風(fēng)吹動(dòng)時(shí)就不會(huì)造成太大的聲響。http://bs16.bsjdl.com/sell/index.php?itemid=4727